Читать онлайн «Большая Советская энциклопедия (ГА)». Страница 117

Рис. 2. Зависимость коэффициента поглощения гамма-излучения в свинце от энергии g-квантов Е .

Рис.1 к ст. Гамма-излучение.

Га'мма-ме'тод, геофизический метод разведки полезных ископаемых по радиоактивному излучению горных пород. См. Радиометрическая разведка .

Га'мма-спектро'метр, прибор для измерения спектра гамма-излучения . В большинстве Г.-с. энергия и интенсивность потока -g -квантов определяются не непосредственно, а измерением энергии и интенсивности потока вторичных заряженных частиц, возникающих в результате взаимодействия g -излучения с веществом. Исключение составляет кристалл-дифракционный Г.-с., непосредственно измеряющий длину волны -g -излучения (см. ниже).

  Основными характеристиками Г.-с. являются эффективность и разрешающая способность. Эффективность определяется вероятностью образования вторичной частицы и вероятностью её регистрации. Разрешающая способность Г.-с. характеризует возможность разделения двух гамма-линий, близких по энергии. Мерой разрешающей способности обычно служит относительная ширина линии, получаемой при измерении монохроматического g -излучения; количественно она определяется отношением DE/E , где E — энергия вторичной частицы, DE — ширина линии на половине её высоты (в энергетических единицах) (см. Ширина спектральных линий ).

В магнитных Г.-с. вторичные частицы возникают при поглощении g -квантов в т. н. радиаторе; их энергия измеряется так же, как и в магнитном бета-спектрометре (рис. 1 ).

  Величина магнитного поля Н в спектрометре и радиус r кривизны траектории электронов определяют энергию e электронов, регистрируемых детектором. Если радиатор изготовлен из вещества с малым атомным номером, то вторичные электроны образуются в основном в результате комптон-эффекта , если радиатор изготовлен из тяжёлого вещества (свинец, уран), а энергия g -квантов невелика, то вторичные электроны будут возникать главным образом вследствие фотоэффекта . При энергиях hv ³ 1,02 Мэв становится возможным образование гамма-квантами электронно-позитронных пар. На рис. 2 изображен магнитный парный Г.-с. Образование пар происходит в тонком радиаторе, расположенном в вакуумной камере. Измерение суммарной энергии электрона и позитрона позволяет определить энергию -g -кванта. Магнитные Г.-с. обладают высокой разрешающей способностью (обычно порядка 1% или долей %), однако эффективность таких Г.-с. невелика, что приводит к необходимости применять источники g -излучения высокой активности.

  В сцинтилляционных Г.-с. вторичные электроны возникают при взаимодействии g -квантов со сцинтиллятором (веществом, в котором вторичные электроны возбуждают флюоресценцию). Световая вспышка преобразуется в электрический импульс с помощью фотоэлектронного умножителя (ФЭУ, рис. 3 ), причём величина сигнала, создаваемого ФЭУ, пропорциональна энергии электрона и, следовательно, связана с энергией g -кванта. Для измерения распределении сигналов по амплитуде используются специальные электронные устройства — амплитудные анализаторы (см. Ядерная электроника ).

  Эффективность сцинтилляционного Г.-с. зависит от размеров сцинтиллятора и при не очень большой энергии может быть близка к 100%. Однако его разрешающая способность невысокая. Для g -квантов с энергией 662 кэв DE/E ³ 6% и уменьшается с увеличением энергии E примерно как E-1/2 (подробнее см. Сцинтилляционный спектрометр ).

  Действие полупроводниковых Г.-с. основано на образовании g -излучением в объёме полупроводникового кристалла (обычно Ge с примесью Li) электронно-дырочных пар. Возникающий при этом заряд собирается на электродах и регистрируется в виде электрического сигнала, величина которого определяется энергией g -квантов (рис. 4 ). Полупроводниковые Г.-с. обладают весьма высокой разрешающей способностью, что обусловлено малой энергией, расходуемой на образование одной электронно-дырочной пары. Для hv = 662 кэв DE/E ~ 0,5%. Эффективность полупроводниковых Г.-с. обычно ниже, чем сцинтилляционных Г.-с., т. к. g -излучение в Ge поглощается слабее, чем, например, в сцинтилляционном кристалле NaJ. Кроме того, размеры используемых полупроводниковых детекторов пока ещё невелики. К недостаткам полупроводниковых Г.-с. следует отнести также необходимость их охлаждения до температур, близких к температуре жидкого азота (подробнее см. Полупроводниковый спектрометр ).

  Наивысшую точность измерения энергии g -квантов обеспечивают кристалл-дифракционные Г.-с., в которых непосредственно измеряется длина волны g -излучения. Такой Г.-с. аналогичен приборам для наблюдения дифракции рентгеновских лучей. Излучение, проходя через кристалл кварца или кальцита, отражается плоскостями кристалла в зависимости от его длины волны под тем или иным углом и регистрируется фотоэмульсией или счётчиком фотонов. Недостаток таких Г.-с. — низкая эффективность.

  Для измерения спектров g -излучения низких энергии (до 100 кэв ) нередко применяются пропорциональные счётчики , разрешающая способность которых в области низких энергий значительно выше, чем у сцинтилляционного Г.-с. При hv > 100 кэв пропорциональные счётчики не используются из-за слишком малой эффективности. Измерение спектра g -излучения очень больших энергий осуществляется с помощью ливневых детекторов, которые измеряют суммарную энергию частиц электронно-позитронного ливня, вызванного g -kвантом высокой энергии. Образование ливня обычно происходит в радиаторе очень больших размеров (которые обеспечивают полное поглощение всех вторичных частиц). Вспышки флюоресценции (или черенковского излучения) регистрируются с помощью ФЭУ (см. Черенковский счётчик ).

  В некоторых случаях для измерения энергии g -квантов используется процесс фоторасщепления дейтрона. Если энергия g -кванта превосходит энергию связи дейтрона (~ 2,23 Мэв ), то может произойти расщепление дейтрона на протон и нейтрон. Измеряя кинетич. энергии этих частиц, можно определить энергию падающих g -квантов.

  Лит.: Альфа-, бета- и гамма-спектроскопия, пер. с англ., под ред. К. Зигбана, в. 1, М., 1969; Методы измерения основных величин ядерной физики, пер. с англ., М., 1964; Калашникова В. И., Козодаев М. С., Детекторы элементарных частиц, М., 1966 (Экспериментальные методы ядерной физики, ч. 1).

  В. П. Парфенова, Н. Н. Делягин .

Рис. 4. Схема полупроводникового гамма-спектрометра.

Рис. 1. Схематическое изображение магнитного гамма-спектрометра. В магнитном поле Н , направленном перпендикулярно плоскости рисунка, вторичные электроны движутся по окружностям, радиусы которых определяются энергией электронов и полем Н . При изменении поля детектор регистрирует электроны разных энергий. Штриховкой показана защита из свинца.

Рис. 3. Схема сцинтилляционного гамма-спектрометра.

Рис. 2. Схематическое изображение парного гамма-спектрометра. В однородном магнитном поле Н , направленном перпендикулярно плоскости чертежа, электроны и позитроны движутся по окружностям в противоположных направлениях.

Га'мма-спектроскопи'я , один из разделов ядерной спектроскопии , занимающийся исследованием спектров гамма-излучения и различных свойств возбуждённых состояний атомных ядер, распад которых сопровождается испусканием g -квантов. Задачей Г.-с., как и альфа-спектроскопии и бета-спектроскопии , является изучение структуры атомных ядер (см. Ядро атомное ). Г.-с. исследует также g -излучение, возникающее в результате радиоактивного распада и ядерных реакций . Спектры g -излучения, т. е. распределение испускаемого гамма-излучения по энергиям, измеряются гамма-спектрометрами.