Читать онлайн «Большая Советская Энциклопедия (ПР)». Страница 250

  Лит.: Бунак В. В., Опыт типологии пропорций тела и стандартизации главных антропометрических размеров, «Уч. зап. МГУ», 1937, в. 10: Башкиров П. Н., Учение о физическом развитии человека, М., 1962.

  В. П. Чтецов.

Пропорциона'льная систе'ма представи'тельства, в буржуазном избирательном праве порядок определения результатов голосования, при котором распределение мандатов между партиями, выставившими своих кандидатов в представительский орган, производится в соответствии с количеством полученных ими голосов. При П. с. п. создаются большие избирательные округа, в которых каждая партия выдвигает свой список кандидатов, а избиратель подаёт голос за список соответствующей партии. Для определения результатов голосования устанавливается т. н. избирательный метр (или квота), т. е. минимум голосов, необходимых для получения одного депутатского мандата. Распределение мандатов внутри списка партии осуществляется, как правило, в соответствии с тем порядком, в котором кандидаты расположены в списке (т. н. связанные списки).

  П. с. п. действует в Италии, Бельгии, Финляндии и др. В ряде стран (например, в Австралии, Индии) на президентских выборах применяется один из видов П. с. п. — преференциальное голосование .

  В условиях буржуазной многопартийности П. с. п. — наиболее демократичная форма определения результатов голосования, т.к. органы, избранные на её основе, имеют более представительный характер. Коммунистические и рабочие партии капиталистических государств выдвигают требование введения П. с. п., однако буржуазные государства неохотно идут на это, опасаясь увеличения числа представителей трудящихся в выборных органах. В большинстве буржуазных государств применяется мажоритарная система представительства.

Пропорциона'льность, простейший вид функциональной зависимости (см. Функция ). Различают прямую и обратную П. Две переменные величины называют прямо пропорциональными (или просто пропорциональными), если отношение их не изменяется, т. е. во сколько раз увеличится (или уменьшится) одна из них, во столько же раз увеличится (или уменьшится) и другая. Аналитически П. величин х и у характеризуется соотношением: у = kx, где k — т. н. коэффициент пропорциональности. Графически пропорциональная зависимость изображается прямой линией (или полупрямой), проходящей через начало координат, угловой коэффициент которой равен коэффициенту П. Переменные величины х и у называют обратно пропорциональными, если одна из них пропорциональна обратному значению другой, т. е. у =  или ху = k. Графиком обратно пропорциональной зависимости служит равнобочная гипербола (или одна её ветвь). Пропорциональная зависимость встречается чрезвычайно часто. Примеры: путь S , пройденный телом при равномерном движении, пропорционален времени t (S = kt , k — скорость); вес Р однородного тела пропорционален его объёму v (P = ku, k — удельный вес); время выемки данного количества грунта обратно пропорционально производительности труда и т.п.

Пропорциона'льный счётчик, газоразрядный прибор для регистрации ионизирующих излучении , создающий сигнал, амплитуда которого пропорциональна энергии регистрируемой частицы, теряемой в его объеме на ионизацию. Заряженная частица, проходя через газ, наполняющий П. с., создаёт на своём пути па'ры ион — электрон, число которых зависит от энергии, терямой частицей в газе. При полном торможении частицы в П. с. импульс пропорционален энергии частицы. Как и в ионизационной камере , под действием электрического поля электроны движутся к аноду, ионы — к катоду. В отличие от ионизационной камеры вблизи анода П. с. поле столь велико, что электроны приобретают энергию, достаточную для вторичной ионизации. В результате вместо каждого первичного электрона на анод приходит лавина электронов и полное число электронов, собранных на аноде П. с., во много раз превышает число первичных электронов. Отношение полного числа собранных электронов к первоначальному количеству называется коэффициентом газового усиления (в формировании импульса участвуют также и ионы). В П. с. обычно катодом служит цилиндр, а анодом — тонкая (10—100 мкм ) металлическая нить, натянутая по оси цилиндра (см. рис. ). Газовое усиление осуществляется вблизи анода на расстоянии, сравнимом с диаметром нити, а весь остальной путь электроны дрейфуют под действием поля без «размножения». П. с. заполняют инертными газами (рабочий газ не должен поглощать дрейфующие электроны) с добавлением небольшого количества многоатомных газов, которые поглощают фотоны, образующиеся в лавинах.

  Типичные характеристики П. с.: коэффициент газового усиления ~ 103 —104 (но может достигать 106 и больше); амплитуда импульса ~ 10-2 в при ёмкости П. с. около 20 пкф ; развитие лавины происходит за время ~ 10-9 — 10-8 сек, однако момент появления сигнала на выходе П. с. зависит от места прохождения ионизующей частицы, т. е. от времени дрейфа электронов до нити. При радиусе ~ 1 см и давлении ~ 1 атм время запаздывания сигнала относительно пролёта частицы ~ 10-6 сек. По энергетическому разрешению П. с. превосходит сцинтилляционный счётчик , но уступает полупроводниковому детектору . Однако П. с. позволяют работать в области энергий < 1 кэв , где полупроводниковые детекторы неприменимы.

  П. с. используются для регистрации всех видов ионизирующих излучений. Существуют П. с. для регистрации a- частиц, электронов, осколков деления ядер и т.д., а также для нейтронов, гамма- и рентгеновских квантов. В последнем случае используются процессы взаимодействия нейтронов, g- и рентгеновских квантов с наполняющим счётчик газом, в результате которых образуются регистрируемые П. с. вторичные заряженные частицы (см. Нейтронные детекторы ). П. с. сыграл важную роль в ядерной физике 30—40-х гг. 20 в., являясь наряду с ионизационной камерой практически единственным спектрометрическим детектором.

  Второе рождение П. с. получил в физике частиц высоких энергий в конце 60-х гг. в виде пропорциональной камеры, состоящей из большого числа (102 —103 ) П. с., расположенных в одной плоскости и в одном газовом объёме. Такое устройство позволяет не только измерять ионизацию частицы в каждом отдельном счётчике, но и фиксировать место её прохождения. Типичные параметры пропорциональных камер: расстояние между соседними анодными нитями ~ 1—2 мм, расстояние между анодной и катодной плоскостями ~1 см ; разрешающее время ~ 10-7 сек. Развитие микроэлектроники и внедрение в экспериментальную технику ЭВМ позволили создать системы, состоящие из десятков тыс. отдельных нитей, соединённых непосредственно с ЭВМ, которая запоминает и обрабатывает всю информацию от пропорциональной камеры. Т. о., она является одновременно быстродействующим спектрометром и трековым детектором.

  В 70-х гг. появилась дрейфовая камера, в которой для измерения места пролёта частицы используется дрейф электронов, предшествующий образованию лавины. Чередуя аноды и катоды отдельных П. с. в одной плоскости и измеряя время дрейфа электронов, можно измерить место прохождения частицы через камеру с высокой точностью (~ 0,1 мм ) при числе нитей в 10 раз меньше, чем в пропорциональной камере. П. с. применяются не только в ядерной физике, но и в физике космических лучей , астрофизике, в технике, медицине, геологии, археологии и т.д. Например, с помощью установленного на «Луноходе-1» П. с. по рентгеновской флюоресценции производился химический элементный анализ вещества поверхности Луны.

  Лит.: Векслер В., Грошев Л., Исаев Б., Ионизационные методы исследования излучений, М. — Л., 1949; Принципы и методы регистрации элементарных частиц, пер. с англ., М., 1963; Калашникова В. И., Козодаев М. С., Детекторы элементарных частиц, М., 1966 (Экспериментальные методы ядерной физики, [ч. 1]).

  В. С. Кафтанов, А. В. Стрелков.

Схема пропорционального счетчика : а — область дрейфа электронов; б — область газового усиления.